- 设相绕组通过电流: i1=sqrt(2)I1sinωt
- 其基波磁势为: fdiv1=Fdiv1 sinωt cosX
- 根据三角公式将上式变换为:
fdiv1=(1/2)Fdiv1sin(ωt-X)+(1/2)Fdiv1sin(ωt+X) = f+ + f–
F+=(1/2)Fdiv1sin(ωt-X) 最高点的运行轨迹为 X=ωt,即最高点的位置随时间以角速度ω运动。 - 注:X= xπ/τ 本式各量的单位:
- X— 电角度; x— 长度
- 曲线上其他点的轨迹具有类似的结论。(看图)
- 该波是一个旋转磁势波,在气隙空间以角速度ω旋转,转速为:
n 1 = 60*[ω/(2πp)]= 60 f /div - 结论:单相脉振磁势可以分解为两个幅值
- 相等、转速相同、转向相反的旋转磁势。
- 即fdiv1=Fdiv1 sinωt cosX =(1/2)Fdiv1sin(ωt-X)+(1/2)Fdiv1sin(ωt+X) = f+ + f–
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- 设相绕组通过电流: i1=sqrt(2)I1sinωt
- 其基波磁势为: fdiv1=Fdiv1 sinωt cosX
- 根据三角公式将上式变换为:
fdiv1=(1/2)Fdiv1sin(ωt-X)+(1/2)Fdiv1sin(ωt+X) = f+ + f–
F+=(1/2)Fdiv1sin(ωt-X) 最高点的运行轨迹为 X=ωt,即最高点的位置随时间以角速度ω运动。 - 注:X= xπ/τ 本式各量的单位:
- X— 电角度; x— 长度
- 曲线上其他点的轨迹具有类似的结论。(看图)
- 该波是一个旋转磁势波,在气隙空间以角速度ω旋转,转速为:
n 1 = 60*[ω/(2πp)]= 60 f /div - 结论:单相脉振磁势可以分解为两个幅值
- 相等、转速相同、转向相反的旋转磁势。
- 即fdiv1=Fdiv1 sinωt cosX =(1/2)Fdiv1sin(ωt-X)+(1/2)Fdiv1sin(ωt+X) = f+ + f–