（1）转移特性曲线
转移特性曲线是在一定的漏-源电压 U D S 下，栅-源电压 U G S 与漏极电流 I D 之间的关系。当 U G S =－1V时，此时的 I D 称为饱和漏极电流 I D S S ，使 I D 接近于零的栅极电压称为夹断电压 U P 。如图1所示。
实验表明，在 U P ≤ U G S ≤0的范围内（对应于输出特性曲线中的恒流区）， I D 和 U G S 满足如下的平方关系
I D = I DSS ( 1 − U GS U P ) 2 （当 U P ≤ U G S ≤0）
其中 I D S S 为饱和漏极电流。
（2）输出特性曲线
也称为漏极特性曲线，它是在 U G S 一定时， U D S 和 I D 之间的关系曲线。可分为三个区域：可变电阻区A、恒流区B和击穿区C，如图4.4所示。
可变电阻区是因为在 U D S < | U P | 的区域， I D 随 U D S 线性变化，而且其电阻随UGS增大而减小，呈现出可变电阻特性。
恒流区中，当 U D S 进一步增大时， I D 基本不随 U D S 的变化而变化，只受 U G S 的控制而呈线性变化，即图2中的B区，这也是场效应管在模拟电路中的主要工作区域。我们把 U D S 一定时，漏极电流变化量Δ I D 与栅-源极电压变化量Δ U G S 之比称为场效应管的跨导，用 g m 表示。
g m = Δ I D Δ U GS
g m 的单位是西门子（S），它反映了 U G S 对 I D 的控制能力。
当继续增大时，由于反向偏置的PN结发生了击穿现象，突然上升。一旦管子进入击穿区，如不加限制将导致损坏。
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（1）转移特性曲线
转移特性曲线是在一定的漏-源电压 U D S 下，栅-源电压 U G S 与漏极电流 I D 之间的关系。当 U G S =－1V时，此时的 I D 称为饱和漏极电流 I D S S ，使 I D 接近于零的栅极电压称为夹断电压 U P 。如图1所示。
实验表明，在 U P ≤ U G S ≤0的范围内（对应于输出特性曲线中的恒流区）， I D 和 U G S 满足如下的平方关系
I D = I DSS ( 1 − U GS U P ) 2 （当 U P ≤ U G S ≤0）
其中 I D S S 为饱和漏极电流。
（2）输出特性曲线
也称为漏极特性曲线，它是在 U G S 一定时， U D S 和 I D 之间的关系曲线。可分为三个区域：可变电阻区A、恒流区B和击穿区C，如图4.4所示。
可变电阻区是因为在 U D S < | U P | 的区域， I D 随 U D S 线性变化，而且其电阻随UGS增大而减小，呈现出可变电阻特性。
恒流区中，当 U D S 进一步增大时， I D 基本不随 U D S 的变化而变化，只受 U G S 的控制而呈线性变化，即图2中的B区，这也是场效应管在模拟电路中的主要工作区域。我们把 U D S 一定时，漏极电流变化量Δ I D 与栅-源极电压变化量Δ U G S 之比称为场效应管的跨导，用 g m 表示。
g m = Δ I D Δ U GS
g m 的单位是西门子（S），它反映了 U G S 对 I D 的控制能力。
当继续增大时，由于反向偏置的PN结发生了击穿现象，突然上升。一旦管子进入击穿区，如不加限制将导致损坏。
