根据偏置电路形式，场效应管放大电路的直流通路分为自给偏压电路和分压式偏置电路。
一、自给偏压电路
用N沟道结型场效应管组成的自给偏压电路如图Z0217所示。
自给偏压原理：在正常工作范围内，场效应管的栅极几乎不取电流，
I
G= 0，所以，
U
G = 0，当有
I
S =
I
D流过
R
S时，必然会产生一个电压
U
S＝
I
S
R
S＝
I
D
R
S，从而有
U
GS =
U
G–
U
S= –
I
D
R
S
依靠场效应管自身的电流
I
D
产生了栅极所需的负偏压，故称为自给偏压。
为了减小RS对放大倍数的影响，在
R
S 两端并联了一个旁路 Cs。
估算静态工作点,由图Z0217所示电路的直流通路可得：
U
GS =
U
G–
U
S= –
I
D
R
SGS0223
U
DS =
E
D
–
I
D（
R
S +
Rd） GS0224
结型场效应管的转移特性可近似表示为：
式中
I
DSS为饱和漏电流，VP为夹断电压。
联立求解GS0223～GS0225各式，便可求得静态工作点
Q（
I
D，
U
GS，
U
DS）。
二、分压式偏置电路
由于参数
I
DSS ，VP 等与温度有关，因此，场效应管放大电路也要设法稳定静态工作点。实际上，自给偏压电路就具有一定的稳定
Q点的能力。例如：温度升高使
I
D增加时，
U
S也随之增加，从而使
U
GS 更负，反过来又抑制了
I
D的增大。但如果对温度稳定性要求更高时，单纯靠增大
R
S来稳定
Q点，势必会导致Au下降，甚至产生严重的非线性失真。图Z0218所示的分压式偏置电路，通过
R
1与
R
2分压，给栅极一个固定的
I
E电压，这样就可以把
R
S选的比较大，而
Q点又不致于过低。图中
R
g的主要作用是增大输入电阻，进一步减小栅极电流。
对分压式偏置电路，在确定静悉工作点时，同样可用图解法和计算法。与自给偏压电路不同之处是
U
G≠0。只需将栅源回路直流负载线方程改为：
, 根据偏置电路形式，场效应管放大电路的直流通路分为自给偏压电路和分压式偏置电路。
一、自给偏压电路
用N沟道结型场效应管组成的自给偏压电路如图Z0217所示。
自给偏压原理：在正常工作范围内，场效应管的栅极几乎不取电流，
I
G= 0，所以，
U
G = 0，当有
I
S =
I
D流过
R
S时，必然会产生一个电压
U
S＝
I
S
R
S＝
I
D
R
S，从而有
U
GS =
U
G–
U
S= –
I
D
R
S
依靠场效应管自身的电流
I
D
产生了栅极所需的负偏压，故称为自给偏压。
为了减小RS对放大倍数的影响，在
R
S 两端并联了一个旁路 Cs。
估算静态工作点,由图Z0217所示电路的直流通路可得：
U
GS =
U
G–
U
S= –
I
D
R
SGS0223
U
DS =
E
D
–
I
D（
R
S +
Rd） GS0224
结型场效应管的转移特性可近似表示为：
式中
I
DSS为饱和漏电流，VP为夹断电压。
联立求解GS0223～GS0225各式，便可求得静态工作点
Q（
I
D，
U
GS，
U
DS）。
二、分压式偏置电路
由于参数
I
DSS ，VP 等与温度有关，因此，场效应管放大电路也要设法稳定静态工作点。实际上，自给偏压电路就具有一定的稳定
Q点的能力。例如：温度升高使
I
D增加时，
U
S也随之增加，从而使
U
GS 更负，反过来又抑制了
I
D的增大。但如果对温度稳定性要求更高时，单纯靠增大
R
S来稳定
Q点，势必会导致Au下降，甚至产生严重的非线性失真。图Z0218所示的分压式偏置电路，通过
R
1与
R
2分压，给栅极一个固定的
I
E电压，这样就可以把
R
S选的比较大，而
Q点又不致于过低。图中
R
g的主要作用是增大输入电阻，进一步减小栅极电流。
对分压式偏置电路，在确定静悉工作点时，同样可用图解法和计算法。与自给偏压电路不同之处是
U
G≠0。只需将栅源回路直流负载线方程改为：
场效应管放大电路的静态分析
