在交—直—交等电路中，大多采用不可控整流电路经滤波后提供直流给后级的逆变器，因此有必要对电容滤波的不控整流电路进行研究。
一、 带电容滤波的单相不控整流电路
图1为电容滤波的单相不可控整流电路，这种电路常使用在的整流环节中。
仅用电容滤波的单相不可控整流电路如图1 a) 所示。在分析时将时间坐标取在u2正半周和ud的交点处，见图3 -29c) 。当u2<ud时，VD1、VD2、VD3、VD4均不导通，电容C放电，向负载Rd提供电流，ud下降。ωt=0后，u2>ud，VD1、VD4导通，交流电源向电容C充电，同时也向负载Rd供电。设u2正半周过零点与VD1、VD2开始导通时刻相差的角度为δ，则VD1、VD2导通后
(1)
ωt=0时，u20=uc0=ud0=，电容电流为
（2）
负载电流为
（3）
整流桥输出电流
（4）
图1 电容滤波的单相不可控整流电路
过ωt=0后，u2继续增大，ic>0，向电容C充电，uc随u2而上升，到达u2峰值后，uc又随u2下降，id减小，直至ωt=θ时，id=0，VD1、VD4关断，即θ为VD1、VD4的导通角。令id=0，可求得二极管导通角θ与初始相位角δ的关系为
（5）
由上式可知θ＋δ是位于第二象限的角，故
（6）
ωt>θ后，电容C向负载R供电，uc从t=θ/ω的数值按指数规律下降
（7）
ωt=π时，电容C放电结束，电压uc的数值与ωt=0是的电压数值相等，即
（8）
将式（6）和的关系式代入上式，可得
（9）
整流电路的输出直流电压可按下式计算
（10）
在已知ωRC的条件下，可通过式（9）求起始导电角δ，在由式（6）计算导通角θ，最后可由式（10）求出整流电路输出直流电压平均值Ud。
3.4.2 带电容滤波的三相不控整流电路
图2所示的是带电容滤波的三相桥式不控整流电路及其电压、电流波形。
a) b)
c) L=0，ωRC= d) L>0，ωRC=
e) L=0，ωRC< f) L>0，ωRC<
图2 带电容滤波的三相桥式不控整流电路及其电压、电流波形
,
在交—直—交等电路中，大多采用不可控整流电路经滤波后提供直流给后级的逆变器，因此有必要对电容滤波的不控整流电路进行研究。
一、 带电容滤波的单相不控整流电路
图1为电容滤波的单相不可控整流电路，这种电路常使用在的整流环节中。
仅用电容滤波的单相不可控整流电路如图1 a) 所示。在分析时将时间坐标取在u2正半周和ud的交点处，见图3 -29c) 。当u2<ud时，VD1、VD2、VD3、VD4均不导通，电容C放电，向负载Rd提供电流，ud下降。ωt=0后，u2>ud，VD1、VD4导通，交流电源向电容C充电，同时也向负载Rd供电。设u2正半周过零点与VD1、VD2开始导通时刻相差的角度为δ，则VD1、VD2导通后
(1)
ωt=0时，u20=uc0=ud0=，电容电流为
（2）
负载电流为
（3）
整流桥输出电流
（4）
图1 电容滤波的单相不可控整流电路
过ωt=0后，u2继续增大，ic>0，向电容C充电，uc随u2而上升，到达u2峰值后，uc又随u2下降，id减小，直至ωt=θ时，id=0，VD1、VD4关断，即θ为VD1、VD4的导通角。令id=0，可求得二极管导通角θ与初始相位角δ的关系为
（5）
由上式可知θ＋δ是位于第二象限的角，故
（6）
ωt>θ后，电容C向负载R供电，uc从t=θ/ω的数值按指数规律下降
（7）
ωt=π时，电容C放电结束，电压uc的数值与ωt=0是的电压数值相等，即
（8）
将式（6）和的关系式代入上式，可得
（9）
整流电路的输出直流电压可按下式计算
（10）
在已知ωRC的条件下，可通过式（9）求起始导电角δ，在由式（6）计算导通角θ，最后可由式（10）求出整流电路输出直流电压平均值Ud。
3.4.2 带电容滤波的三相不控整流电路
图2所示的是带电容滤波的三相桥式不控整流电路及其电压、电流波形。
a) b)
c) L=0，ωRC= d) L>0，ωRC=
e) L=0，ωRC< f) L>0，ωRC<
图2 带电容滤波的三相桥式不控整流电路及其电压、电流波形
