除了采用分布绕组可以削弱高次谐波磁动势之外，采用短距绕组也可达到同一目的。图示出q=3,=9,的双层短距绕组中一对极下属于同一相的两个线圈组。这两个线圈组是1—、2—、3—和10—、11—、12—。
从绕组通过电流产生磁动势的观点看，磁动势的大小与波形只取决于槽内线圈边的分布情况及导体中电流的大小与方向，而与线圈边之间的连接顺序无关。为了分析方便起见，可以把这短距线圈组的上层边看作一组q=3的单层整距分布绕组，再把下层边看成另一组q=3的单层整距分布绕组，如图1（a）所示。这两个单层整距分布绕组在空间彼此错开电角度（对双层整距绕组，上、下层互相重叠，=0），这角恰好等于线圈节距缩短的电角度，即，从而这两个单层整距线圈组产生的基波磁动势在空间相位一也应彼此错开电角度。
图1 双层短距线圈组的基波磁动势
a) 等效的单层整距线圈组 b）上、下层整距基波磁动势波形的合成
c）上、下层整距基波磁动势矢量的叠加
在图1（b）中，曲线1、2分别表示上层和下层线圈组的基波磁动势波形，它们在空间错开电角度，其幅值大小相等，均为。将两波形合成，可得双层短距线圈组的基波磁动势波形（曲线3）。如把这两个基波磁动势用矢量表示，则这两个矢量间的夹角也是电角度，如图1（c）所示。由矢量相加可以得到合成磁动势的基波幅值矢量。由图可见，双层短距线圈组的基波磁动势比双层整距时小，为双层整距时的倍。此系数就是基波磁动势的短距系数，它和电动势的短距数公式一样，即
（1）
于是双层短距线圈组的基波磁动势为
（2）
式中为基波磁动势的绕组系数，。
同理，可以求得次谐波磁动势的幅值为
（3）
式中为基波磁动势的绕组系数，。
次谐波的短距数为
（4）
,
除了采用分布绕组可以削弱高次谐波磁动势之外，采用短距绕组也可达到同一目的。图示出q=3,=9,的双层短距绕组中一对极下属于同一相的两个线圈组。这两个线圈组是1—、2—、3—和10—、11—、12—。
从绕组通过电流产生磁动势的观点看，磁动势的大小与波形只取决于槽内线圈边的分布情况及导体中电流的大小与方向，而与线圈边之间的连接顺序无关。为了分析方便起见，可以把这短距线圈组的上层边看作一组q=3的单层整距分布绕组，再把下层边看成另一组q=3的单层整距分布绕组，如图1（a）所示。这两个单层整距分布绕组在空间彼此错开电角度（对双层整距绕组，上、下层互相重叠，=0），这角恰好等于线圈节距缩短的电角度，即，从而这两个单层整距线圈组产生的基波磁动势在空间相位一也应彼此错开电角度。
图1 双层短距线圈组的基波磁动势
a) 等效的单层整距线圈组 b）上、下层整距基波磁动势波形的合成
c）上、下层整距基波磁动势矢量的叠加
在图1（b）中，曲线1、2分别表示上层和下层线圈组的基波磁动势波形，它们在空间错开电角度，其幅值大小相等，均为。将两波形合成，可得双层短距线圈组的基波磁动势波形（曲线3）。如把这两个基波磁动势用矢量表示，则这两个矢量间的夹角也是电角度，如图1（c）所示。由矢量相加可以得到合成磁动势的基波幅值矢量。由图可见，双层短距线圈组的基波磁动势比双层整距时小，为双层整距时的倍。此系数就是基波磁动势的短距系数，它和电动势的短距数公式一样，即
（1）
于是双层短距线圈组的基波磁动势为
（2）
式中为基波磁动势的绕组系数，。
同理，可以求得次谐波磁动势的幅值为
（3）
式中为基波磁动势的绕组系数，。
次谐波的短距数为
（4）
